Seuraa 
Viestejä5667
Liittynyt26.3.2005

Tässä Eusalle mielenkiintoinen Gradu-tutkielma neutriinoista

https://jyx.jyu.fi/dspace/bitstream/handle/123456789/41303/URN:NBN:fi:jy...

Sivut

Kommentit (27)

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

Lienee kyseessä "Hannu Hakalahti, Neutriinojen sekoitusmatriisin Majorana-vaiheet".

Lyhyen tiivistelmän pystyin lukemaan. Kännykkä ei jostain syystä lataa pdf:ää. Voitko referoida ajatuksiasi aiheen suhteen hieman ja mistä minä tulin tässä yhteydessä mieleesi?

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

JPI
Seuraa 
Viestejä26193
Liittynyt5.12.2012

Eusa kirjoitti:

Lienee kyseessä "Hannu Hakalahti, Neutriinojen sekoitusmatriisin Majorana-vaiheet".

Lyhyen tiivistelmän pystyin lukemaan. Kännykkä ei jostain syystä lataa pdf:ää. Voitko referoida ajatuksiasi aiheen suhteen hieman ja mistä minä tulin tässä yhteydessä mieleesi?

Kännykässäsi, jos äly- sellainen, on play kauppa. Mene sinne ja lataa Adobe reader tms., muuten ei pelova.

3³+4³+5³=6³

NytRiitti
Seuraa 
Viestejä2901
Liittynyt12.9.2012

Tulipa kuukkeloitua

http://www.theguardian.com/science/life-and-physics/2014/oct/05/majorana...

"The only possible candidate for a fundamental Majorana fermion in the Standard Model is the neutrino, since all the other fermions have charge. In fact, many speculative theories that extend the Standard Model - to explain some of the puzzles it doesn’t deal with - contain Majorana neutrinos. There are several highly sensitive experiments around the world searching for evidence, in rare nuclear decays, that neutrinos are Majorana fermions. It is a hot topic."

Olin ajatellut tämän Majorana-hiukkasen olevan pelkkää teoretisointia ( yleiskielellä) eli spekulointia kuten säie-"teoriat", ehkä Majorana oli sittenkin jäljillä?

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

JPI kirjoitti:

Eusa kirjoitti:

Lienee kyseessä "Hannu Hakalahti, Neutriinojen sekoitusmatriisin Majorana-vaiheet".

Lyhyen tiivistelmän pystyin lukemaan. Kännykkä ei jostain syystä lataa pdf:ää. Voitko referoida ajatuksiasi aiheen suhteen hieman ja mistä minä tulin tässä yhteydessä mieleesi?

Kännykässäsi, jos äly- sellainen, on play kauppa. Mene sinne ja lataa Adobe reader tms., muuten ei pelova.

Ei ole siitä kiinni. Täytyy huomenna ladata pc:llä.

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

Majoranahiukkanen, samoin kuin magneettinen monopoli, piiloutuu mallissani globaaliin normi-anti-sykliin, joten sitä ei voi puhtaasti havaita, mutta käyttäytymistä voi simuloida sopivilla asetelmilla. Syy on se, että mittalaite on vain syklin toisessa dualiteettipoolissa ja majoranahiukkanen tai magneettinen monopoli molemmissa vaiheissa ajattomina epäjatkuvuuksina.

Sm-viritystila olisi ajanluonteinen singulariteetti syklisessä mitta-avaruudessa ja valo tilanluonteinen. Eli itse asiassa valo edustaisi alimman tason simulaatiota majoranahiukkasesta. Tila olisi globaalisti täynnä majoranahiukkasia, alkeisneutriinoja, jotka hoitavat tyhjöenergian pumppausta magneettisille monopoliprojektioille tupla-higgs-kentällä antaen massakenttärakenteen samankertaisesti inertiana ja gravitaationa. Varaus syntyisi globaalin spin1/2-syklin osumisesta alkeisneutriinopumppauksen vetäytyvään tai palautuvaan pitkittäisaaltovaiheeseen.

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

Niin, käytänpä hieman tätä kätevää muokkaa -painiketta ja lisään, että havaittavat neutriinot ovat absorptiomakuja, jotka tilastollisesti interferoituvat majoranahiukkasmerestä, eikä varsinaisesta oskillaatiosta voitaisi puhua, ainakaan siten, että se perustelisi massoja neutriinoille. Neutriinoabsorptiot riippuvat täysin absorboivan aineen kenttäominaisuuksista, ihan samoin kuin fotoneilla.

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

Pc.llä pdf aukeni mukisematta.

Kuten edellä käy ilmi, mallini on kovin erilainen yleiseen pradigmaan verrattuna. Jos oletetaan sen pitävän pääperiaattteiltaan kutinsa, tarkoittaa gradun tekstiin viitaten mm. seuraavaa:

- Majoranaominaisuus ei ole ajallisen hiukkasen ominaisuus, vaan johtuu pitkittäisen aaltoliikkeen kykenemättömyydestä säilyttää sähköistä komponenttia

- Spin½-taustasykli kierrättää jatkuvasti "majorana"-vaihetta 0...2π ja -2π...0, neutriinon kätisyys riippuu sen pitkittäisvaiheen osumisesta taustasyklin vaiheeseen 0...2π tuottaa vasenkätisen ja -2π...0 oikeakätisen helisiteetin etenemissuunnan suhteen

- Baryoniepäsymmetriaa ei ole, vaan aine kiertää jatkuvasti normi- ja antivaiheiden kesken, paikallisesti vastakkaisissa vaiheissa esiintyvä aine on toisilleen antiainetta.

- Aineen vaiheisuus voi muuttua sykliin nähden liukuvasti, joten etäisyyksien päässä toisistaan voi esiintyä eri asteisesti normi- ja antiaineista energiatiheyttä.

- Neutriinoton kaksoisbeettahajoaminen taitaisi mallissani konvertoitua sm-säteilyksi eli tavalliseksi valoksi ;) ? Tosin paikallisena ydinreaktiona olisi silti mahdoton, koska majoranahiukkasta ei voisi esiintyä mitta-avaruudessa; erikätiset neutriinot voisivat siten eliminoida toisensa vain, kun hajoamiset tapahtuisivat riittävän pienessä yhteisessä kohtiossa, tosin silloin eri taustasykleissä vaikuttavat neutriinot ampuisivat tasan vastakkaisiin suuntiin, eivätkä kyllä mitenkään voisi kaartua enää toisiinsa annihiloitumaan. Eli (C)PT-symmetria ei rikkoutuisi koskaan.

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

Niin no, ehkä gammahajoamista voisi pitää mekanismiehdokkaana jonkinlaiselle "neutriinottomalle" beetahajoamisen jälkivaiheelle, kun samassa kohtiossa on saatu viritettyä potentiaalit ilman heikon vuorovaikutuksen etäisyyksiä. Sopivan mittaisella spin½-virityksellä vastakkaisten helisiteettien neutriinot koheroituvat tasan 2π-vaihe-erolla eli lähtevät mitta-avaruudessa samaan suuntaan --> syntyy kahden keskenään vaihekoherentin neutriinon muodostama sm-kvantti.

Gradussa Dirac- ja Majorana-vaiheet oli levitetty 0...2π -välille. Syklisessä mallissani spreadi on -2π...0...2π, joka tulee globaalisuudesta. Silloin mahdollinen varaus (jos esiintyy jököttävä singulariteetti / magneettinen monopoli) sisältyy geometriaan. Mittaustilanteessa mittaajalle  0...2π -vaiheväli + varaus on kokeiden asetelma.

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

NytRiitti
Seuraa 
Viestejä2901
Liittynyt12.9.2012

Kun tuo Guardianin artikkelissa mainittu "mikä lie" käyttäytyy kuin Majorana-hiukkanen ja joku suomalainenkin oli mukana havatsemassa "mikä lie" joka käyttäytyy kuin magneettinen monopoli. Jos ankka vaakkuu kuin ankka, kävelee kuin ankka ...

Kvasihiukkasiakin kai käsitellään matemaattisesti saman tapaisesti kuin "oikeita" hiukkasia, mitä sitten ovat nämä "mitkä lie"?

Eusa
Seuraa 
Viestejä15387
Liittynyt16.2.2011

Veli H. kirjoitti:

Kun tuo Guardianin artikkelissa mainittu "mikä lie" käyttäytyy kuin Majorana-hiukkanen ja joku suomalainenkin oli mukana havatsemassa "mikä lie" joka käyttäytyy kuin magneettinen monopoli. Jos ankka vaakkuu kuin ankka, kävelee kuin ankka ...

Kvasihiukkasiakin kai käsitellään matemaattisesti saman tapaisesti kuin "oikeita" hiukkasia, mitä sitten ovat nämä "mitkä lie"?

Rakenteita, joissa koherensseilla on saatu esiin toivottu ilmiö.

Hienorakennevakio suoraan vapausasteista: 1 / (1^0+2^1+3^2+5^3+1^0/2^1*3^2/5^3) = 1 / 137,036

Lentotaidoton
Seuraa 
Viestejä5667
Liittynyt26.3.2005

Itseäni kiinnostaa kosmologian kannalta lähinnä:

”3.5 Higgsin triplettimalli ja Majorana-vaiheet

Higgsin triplettimallissa on seitsemän Higgsin bosonia (sivu 45) Mallin erikoispiirre on kaksoisvaratut Higgsin hiukkaset , joiden havaitseminen olisi selkeä signaali Higgsin triplettimallista

Higgsin triplettimallin kokeellista havaitsemista edesauttaa se tosiasia, että standardimallin muodostama tausta on hyvin pieni.

Toistaiseksi ei ole täyttä varmuutta, että löydetty hiukkanen on nimenomaan Higgsin bosoni, sillä mittausdatan analysointi jatkuu edelleen. LHC:n koetuloksista ei ole havaittu merkkejä muista Higgsin bosoneista, vaikka kaksoisvarattuja Higgsin bosoneja on etsitty sekä ATLAS- että CMS-kokeilla (siis tilaanne 2013, minun huom)

4.Baryonigeneesi

Saharovin ehoista poimittua:  CP-symmetrian rikkoutumiseen vaaditaan vähintään kaksi Majorana-neutriinoa [End02]. Lopuksi vuorovaikutusten täytyy olla poissa termisestä tasapainosta. CPT-symmetria, jonka rikkoutumista ei ole havaittu luonnossa, vaatii, että hiukkasten ja antihiukkasten massat ovat yhtä suuret (ja tämä todettu viimeisimmissä kokeissa, minun huom). Koska eri hiukkaslajien runsaus termisessä tasapainossa riippuu ainoastaan niiden massasta, täytyisi hiukkasia ja antihiukkasia olla olemassa yhtä paljon, jos vuorovaikutukset ovat termisessä tasapainossa. Maailmankaikkeudessa havaittu materian ylimäärä siis edellyttää, että vuorovaikutukset ovat poissa termisestä tasapainosta [Ber99].

Kuten aikaisemmin todettiin, eräs mahdollinen selitysmalli maailmankaikkeudessa nykyään havaitulle baryoniepäsymmetrialle on leptonigeneesin kautta tapahtunut baryonigeneesi. Baryoniepäsymmetria muodostuu leptonigeneesin kautta kahdessa vaiheessa. Ensimmäisessä vaiheessa leptoniluvun 4 säilymistä rikkovat raskaiden Majorana-neutriinojen hajoamiset synnyttävät leptoniepäsymmetrian. Toisessa vaiheessa, sähköheikon vaiheen aikana, sphaleronvuorovaikutukset muuntavat osan syntyneestä leptoniepäsymmetriasta baryoniepäsymmetriaksi.

Edellä olleen perusteella on selvää, että raskaiden oikeakätisten Majorana-neutriinojen hajoamiset toimivat baryoniepäsymmetrian muodostumisen lähteenä. Majorana-neutriinojen suuren massan ansiosta vuorovaikutusten oli helpompaa olla poissa termisestä tasapainosta, mikä on vaatimuksena tehokkaaseen epäsymmetrian muodostumiseen [Cov96]. Vuorovaikutusten ollessa poissa termisestä tasapainosta toteutuu samalla yksi edellisessä kappaleessa mainituista Saharovin ehdoista.

Vuorovaikutusten poikkeaminen termisestä tasapainosta johtuu maailmankaikkeuden laajenemisesta [Buc04]. Maailmankaikkeuden laajetessa sen lämpötila ja hiukkasten energia (massa) laskevat. Lämpötilan laskiessa termisessä tasapainossa olevien hiukkasten lukumäärätiheys pienenee eksponentiaalisesti. Jos neutriinot ovat tarpeeksi heikosti kytkettyjä, ne eivät pysty seuraamaan nopeaa hiukkastiheyden muutosta lämpötilan laskiessa niiden massaa pienemmäksi. Täten poikkeaminen termisestä tasapainosta johtaa raskaiden Majorana-neutriinojen suureen lukumäärätiheyteen verrattuna tasapainossa olevien hiukkasten lukumäärätiheyteen. Käytännössä tämä johtuu siitä, että Majorana-neutriinon hajoamisleveys  on pienempi kuin maailmankaikkeuden laajenemisnopeus eli Hubblen vakio hajoamisen hetkellä . Näin on, kun efektiivinen neutriinomassa [Pas07b] on pienempi kuin neutriinojen massa termisessä tasapainossa.

Kuvien 23-28 perusteella on selvää, että Dirac- ja Majorana-vaiheiden sekä baryoniepäsymmetrian välillä on selkeä yhteys, kun leptonien makuefektit otetaan huomioon. Maailmankaikkeudessa nykyään havaittu baryoniepäsymmetria on mahdollista saavuttaa, kun CP-symmetrian rikkoutumisen ainoana lähteenä on sekoitusmatriisissa oleva Dirac- tai Majorana-vaihe.

Kaksoisvaratun Higgsin bosonin havaitseminen kokeellisesti esimerkiksi CERNin LHC-hiukkaskiihdyttimellä olisi erittäin merkittävä löytö hiukkasfysiikan standardimallin ulkopuolisesta fysiikasta.”

Onko Higgsejä yksi vai useampia, jäämme jännityksellä odottelemaan.

Sivut

Suosituimmat

Uusimmat

Uusimmat

Suosituimmat